Fundamentos de los conceptos modales de la guitarra

Conceptos básicos de los modos

Definición de modo: El análisis modal (Modal Analysis) es la teoría y el método para estudiar las características de vibración inherentes de las estructuras. Incluye principalmente parámetros como la frecuencia modal, el modo de vibración (forma modal), la razón de amortiguamiento, la masa modal, la rigidez modal y el factor de participación modal. En sistemas lineales, cada modo puede entenderse como una forma espacial de vibración que es la más propensa a producirse en torno a una frecuencia natural de la estructura.

Cuando la estructura se excita cerca de una determinada frecuencia modal, si la posición y la dirección de la excitación coinciden con el modo de vibración correspondiente, dicho modo se excita eficazmente. Las posiciones del modo de vibración en las que el desplazamiento es casi nulo o la fase se invierte se denominan líneas nodales o zonas nodales; las zonas de gran desplazamiento se denominan regiones antinodales. La vibración de la tapa, el fondo, el aire de la caja y el sistema del puente de la guitarra no es un movimiento simple de una sola frecuencia, sino el resultado del acoplamiento de múltiples modos estructurales y modos de aire. La frecuencia modal está determinada principalmente por la distribución de masas, la distribución de rigideces, las condiciones de contorno y las relaciones de acoplamiento del sistema.

Ecuaciones del movimiento y problema de valores propios: En un sistema elástico lineal, la vibración libre sin amortiguamiento puede describirse mediante la siguiente ecuación diferencial del movimiento (en sistemas lineales con amortiguamiento ligero, cualquier respuesta puede expandirse como una superposición lineal de modos).

Si el desplazamiento generalizado del sistema es q(r,t), entonces

q(\mathbf r,t)=\sum_k\phi_k(\mathbf r)\eta_k(t),\quad\eta_k(t)=A_k\cos(\omega_{d,k}t+\varphi_k)e^{-\zeta_k\omega_{n,k}t},\quad\omega_{d,k}=\omega_{n,k}\sqrt{1-\zeta_k^2}

Ecuación diferencial del movimiento del sistema elástico lineal (vibración libre sin amortiguamiento):

[M]\{\ddot{x}\} + [K]\{x\} = \{0\}

\begin{bmatrix}
m_{11} & m_{12} & \cdots & m_{1n} \\
m_{21} & m_{22} & \cdots & m_{2n} \\
\vdots & \vdots & \ddots & \vdots \\
m_{n1} & m_{n2} & \cdots & m_{nn}
\end{bmatrix}
\begin{Bmatrix}
\ddot{x}_1 \\[4pt]
\ddot{x}_2 \\[4pt]
\vdots \\[4pt]
\ddot{x}_n
\end{Bmatrix}
+
\begin{bmatrix}
k_{11} & k_{12} & \cdots & k_{1n} \\
k_{21} & k_{22} & \cdots & k_{2n} \\
\vdots & \vdots & \ddots & \vdots \\
k_{n1} & k_{n2} & \cdots & k_{nn}
\end{bmatrix}
\begin{Bmatrix}
x_1 \\[4pt]
x_2 \\[4pt]
\vdots \\[4pt]
x_n
\end{Bmatrix}
=
\begin{Bmatrix}
0 \\[4pt]
0 \\[4pt]
\vdots \\[4pt]
0
\end{Bmatrix}

Factor de participación modal y resonancia: Cuando la frecuencia de la excitación externa coincide con una determinada frecuencia modal, la estructura experimenta resonancia en ese modo, lo que produce una respuesta vibratoria significativa. Sin embargo, la intensidad de la respuesta resonante no solo depende del grado de coincidencia de frecuencias, sino también de la «eficiencia de acoplamiento» de la excitación con dicho modo. Esto se mide mediante el factor de participación modal: para una fuerza de excitación o una entrada de desplazamiento en una dirección dada, el factor de participación modal es una cantidad escalar que indica el grado de participación de ese modo en la respuesta global de la estructura. Si el factor de participación de un modo en esa dirección es grande, cuando la frecuencia de excitación se aproxime a su frecuencia modal, el modo se excitará intensamente y producirá una respuesta significativa; el factor de participación modal se utiliza para describir la contribución de un modo a la respuesta bajo una posición de excitación, una dirección de excitación y una magnitud observada específicas. Aunque la frecuencia de excitación esté cerca de una frecuencia modal, el modo puede ser débil en la respuesta medida si el punto de excitación se encuentra cerca de un nodo del modo, o si la dirección de excitación no coincide con la dirección principal de movimiento del modo. Por el contrario, si la posición y la dirección de excitación están altamente acopladas con el modo de vibración, puede producirse una respuesta evidente incluso con poca energía de entrada. Por lo tanto, la respuesta dinámica real no solo depende de que la frecuencia esté cerca de la frecuencia natural, sino también de la relación de acoplamiento espacial entre la excitación y el modo de vibración.

Estructura de la guitarra acústica y principales componentes resonantes

La guitarra acústica (incluidas la guitarra clásica y la acústica de cuerdas metálicas) es una estructura acústica compleja compuesta por las cuerdas, el puente, la tapa armónica (tapa), el fondo, los aros (laterales del cuerpo), las varetas (barrado), la boca y el aire de la caja, entre otros elementos. Cada uno desempeña un papel diferente en la vibración modal de la guitarra:

• Tapa armónica (tapa): La tapa es el principal componente estructural de radiación sonora de la guitarra. Las cuerdas introducen fuerza y velocidad en la tapa a través del puente, haciendo vibrar la tapa; la energía acústica se irradia hacia el exterior mediante el movimiento del aire sobre la superficie de la tapa y alrededor de la boca. El modo principal de orden bajo de la tapa suele manifestarse como un gran movimiento en fase de toda el área, con cierto carácter «cuasi-pistónico», por lo que su eficiencia de radiación es alta; sin embargo, la tapa real no es un pistón rígido, sino una placa delgada anisótropa compleja, con flexión, torsión, vibración local y restricciones de las varetas. El espesor de la tapa, su abombamiento, los módulos de elasticidad longitudinal y transversal de la madera, la densidad, el amortiguamiento, la disposición del barrado y la masa del puente afectan significativamente sus frecuencias modales y sus formas de vibración.
• Fondo: El fondo es la tabla de madera situada en la parte trasera de la guitarra, generalmente fabricada en maderas duras (como el palisandro) y normalmente algo más gruesa que la tapa. El fondo también posee sus propios modos de flexión y puede acoplarse a la tapa a través de la vía estructural de los aros y de la presión del aire de la caja. Al discutir la fase entre tapa y fondo, es necesario definir primero la dirección: si se toma como positiva la normal exterior de cada una, entonces cuando la tapa y el fondo «se abomban hacia fuera al mismo tiempo» el volumen de la caja aumenta, y cuando «se retraen hacia dentro al mismo tiempo» el volumen disminuye; este movimiento acopla fuertemente el aire de la cavidad. Si se toma como positiva una misma dirección espacial, la descripción de la fase será la opuesta. Por lo tanto, al analizar el acoplamiento entre el fondo y la tapa, no basta con hablar de «fase» o «oposición de fase»: hay que especificar la dirección de referencia. La resonancia del fondo normalmente no es, por sí sola, el factor determinante del sonido de la guitarra, pero influye en el pico, la anchura y la caída de la respuesta en graves y medios-graves. Una participación moderada del fondo puede aumentar la plenitud y la sensación aérea del sonido; si un modo del fondo se concentra excesivamente con los modos de la tapa y del aire, puede hacer que ciertas notas sobresalgan o se atenúen de forma anómala.
• Aros: Los aros son las paredes laterales que unen la tapa y el fondo para formar la caja del cuerpo; generalmente son de maderas duras curvadas según la forma del cuerpo. Los aros en sí son relativamente estrechos y de gran rigidez; en los modos de orden bajo suelen considerarse un contorno casi rígido que limita y guía las condiciones de contorno de la vibración de la tapa y del fondo. La función principal de los aros es constituir el volumen y la forma de la caja resonante, lo que influye en la frecuencia de los modos de aire (por ejemplo, el volumen de la cavidad afecta a la frecuencia de resonancia de Helmholtz). Los aros también presentan modos de flexión de alta frecuencia, pero debido a su estructura curva y a su unión estrecha con la tapa y el fondo, estos modos tienen un impacto relativamente pequeño en la radiación sonora global; suelen manifestarse como vibraciones locales de alta frecuencia y no constituyen la principal fuente de radiación sonora.
• Varetas: Las varetas son listones de madera delgados adheridos a la cara interior de la tapa y del fondo, que refuerzan la estructura y ajustan los patrones de vibración. Cada tipo de guitarra emplea disposiciones de varetas diferentes (por ejemplo, las guitarras clásicas suelen usar varetas en abanico y las acústicas de cuerdas metálicas, barrado en X). Las varetas cambian significativamente la rigidez local de la tapa, la distribución de masas y las vías de flujo de la energía vibratoria, afectando así a las frecuencias modales, a la posición de las líneas nodales y a la zonificación de los modos. En algunos modos, la línea nodal puede estar cerca de las varetas o guiada por su dirección, pero la posición de las varetas no coincide necesariamente con una línea nodal. La función más precisa de las varetas es modificar la rigidez de flexión equivalente, el grado de anisotropía y las relaciones de acoplamiento local de la tapa, regulando así indirectamente las frecuencias modales, las formas de vibración y la eficiencia de radiación. Por ejemplo, el barrado en X hace que la tapa presente zonificaciones vibratorias en forma de X a ciertas frecuencias, mientras que las varetas en abanico reordenan la secuencia de frecuencias de los modos de orden bajo de la tapa. En conjunto, la disposición del barrado es un medio importante de control modal: ajustando el espesor y la forma de las varetas se puede afinar la frecuencia de un modo concreto, de modo que la guitarra obtenga la respuesta deseada en los graves o en los agudos.
• Una resonancia baja dominada por aire se acopla con tapa y fondo y varía según volumen, abertura y estructura. 80–120 Hz es un ejemplo para algunas guitarras, cerca de E2 (82,41 Hz) hasta debajo de B2 (123,47 Hz), no una especificación universal. La fase de flujo y placas depende de frecuencia, modo y direcciones positivas, no de una analogía estática de respiración. La resonancia puede aumentar radiación y pérdida de energía de la cuerda: más graves no garantizan más sustain.
• Cuerdas y puente: Las cuerdas son la fuente sonora directa de la guitarra; el intérprete las excita al pulsarlas. La frecuencia de vibración de la cuerda al aire está determinada por la longitud de la cuerda, la tensión y la densidad lineal, y produce una serie de armónicos. La vibración de las cuerdas en sí casi no radia sonido directamente al aire (debido a su pequeño diámetro y a la mala adaptación de impedancia), pero la vibración de las cuerdas transmite fuerza a la tapa a través del puente, impulsando así la vibración de toda la caja resonante. El puente está pegado a la superficie de la tapa y es la interfaz entre las cuerdas y la tapa; su masa y rigidez también influyen en los modos de la tapa: el puente añade masa local a la tapa, reduce la frecuencia de algunos de sus modos y afecta a la distribución local de las formas de vibración. El espectro de la excitación cuerda-puente es muy amplio, pero la caja resonante de la guitarra no responde de manera uniforme a todas las frecuencias: actúa como un filtro y un convertidor de radiación que redistribuye la energía de entrada de las cuerdas entre los distintos modos antes de emitirla como sonido. Las componentes vibratorias que coinciden con las frecuencias modales de la guitarra se refuerzan notablemente y se irradian eficazmente como sonido audible, mientras que las componentes que no caen cerca de las frecuencias de resonancia quedan relativamente suprimidas. Por ello, el timbre global de la guitarra está estrechamente ligado a su estructura modal: si la fundamental o algún armónico de una nota se sitúa casualmente cerca de una frecuencia modal, esa nota sonará especialmente sonora, con un transitorio de ataque rápido y claro; por el contrario, si no hay resonancia que apoye una nota, sonará más débil o con poco sustain. Una guitarra bien diseñada debe tener una distribución de frecuencias modales que cubra lo más uniformemente posible el registro de las cuerdas, con apoyo modal desde la nota más grave hasta la más aguda, para garantizar el equilibrio de volumen y la uniformidad de timbre en todas las zonas.

Una cuerda idealmente flexible (sin rigidez de flexión), tensada con una luz L (tensión T, densidad lineal μ=ρA), satisface la ecuación de onda para pequeñas deflexiones transversales:

\frac{\partial^2 u}{\partial t^2}=c^2\frac{\partial^2 u}{\partial x^2},\qquad 
c=\sqrt{\frac{T}{\mu}}

Con condiciones de contorno de extremo fijo u(0,t)=u(L,t)=0. La solución propia es:

u_n(x,t)=\sin\!\left(\frac{n\pi x}{L}\right)\cos(\omega_n t+\varphi_n),\quad 
\omega_n=\frac{n\pi c}{L}

Las frecuencias correspondientes son:

f_n=\frac{\omega_n}{2\pi}=\frac{n}{2L}\sqrt{\frac{T}{\mu}},\qquad n=1,2,\dots

Las cuerdas metálicas reales poseen rigidez de flexión, por lo que se emplea la ecuación unidimensional extendida de Euler–Bernoulli:

\mu\,\frac{\partial^2 u}{\partial t^2}
+EI\,\frac{\partial^4 u}{\partial x^4}
=T\,\frac{\partial^2 u}{\partial x^2}

donde E es el módulo de Young e I el segundo momento de la sección. Las frecuencias propias se aproximan a:

\omega_n \approx \frac{n\pi}{L}\sqrt{\frac{T}{\mu}}\,
\sqrt{1+\frac{\pi^2 EI}{T L^2}\,n^2}

f_n \approx \frac{n}{2L}\sqrt{\frac{T}{\mu}}\,
\sqrt{1+B n^2},\qquad B=\frac{\pi^2 EI}{T L^2}

Este B es el coeficiente de inarmonicidad, que provoca que los armónicos se desvíen de los múltiplos enteros.

En resumen, los componentes estructurales de la guitarra acústica forman, mediante su acoplamiento mutuo, un complejo sistema de vibración modal: las cuerdas proporcionan la excitación; el puente la acopla a la tapa; la tapa, el fondo y los aros forman la caja de madera que aporta elasticidad estructural; la boca y el aire interior aportan la resonancia acústica de la cavidad. La vibración del sistema completo se acopla con el aire circundante y finalmente se irradia como sonido. La calidad de una guitarra depende en gran medida de la distribución de estas frecuencias y formas modales, así como de su grado de correspondencia con las frecuencias de emisión de las cuerdas. Durante el diseño y el ajuste, los lutieres prestan atención a los parámetros de material y de estructura de los principales componentes resonantes (espesor de la tapa, rebaje de las varetas, tamaño de la boca, etc.), para ajustar las frecuencias y formas modales y así esculpir el carácter sonoro de la guitarra.

Modelización matemática del análisis modal

Modelización por elementos finitos: El análisis modal de la guitarra suele requerir la construcción de un modelo matemático mediante el método de los elementos finitos (FEM). Dado que la estructura de la guitarra incluye placas delgadas (tapa y fondo), láminas (aros), vigas (varetas, mástil, etc.) y una cavidad de aire cerrada, entre otras estructuras/medios, su simulación precisa es compleja. En el modelo de elementos finitos, la tapa y el fondo se discretizan habitualmente en elementos de lámina o de placa (considerando las constantes elásticas anisótropas de la madera, ya que la rigidez a lo largo de la veta difiere mucho de la rigidez transversal); los aros pueden definirse con elementos de lámina como contorno estructural, y las varetas, como refuerzos, se modelan con elementos de viga o elementos de lámina equivalentes. Las masas y rigideces locales añadidas, como el puente, también deben incluirse en el modelo. Para el análisis de los modos acústicos es necesario modelar el aire interior de la caja, por ejemplo rellenando la cavidad con elementos finitos acústicos (elementos de fluido) y estableciendo una condición de contorno abierta en la boca para conectarla con el exterior. Este modelo de acoplamiento fluido-estructura permite obtener simultáneamente los modos propios de la caja de madera, los de la cavidad de aire y los modos resultantes de su acoplamiento. Sin embargo, el modelo completo exige un gran volumen de cálculo y, especialmente cuando se incluye el campo sonoro radiado al espacio exterior infinito, se puede recurrir además al método de los elementos de contorno (BEM). Por ello, en la investigación suelen adoptarse simplificaciones: por ejemplo, se supone primero una caja rígida para obtener la frecuencia del modo de aire A0, y luego se simula la flexibilidad dinámica del aire en el modelo estructural mediante masa-resorte concentrado, o se consideran solo los primeros modos acoplados, a fin de reducir la complejidad del cálculo.

Los modos superiores suelen tener más líneas nodales, pero orden, frecuencia y forma se definen para la estructura real, no copiando una placa regular. Las zonas en oposición de fase afectan a la interferencia; cuentan también su tamaño respecto a la longitud de onda y sus velocidades. No son necesariamente radiadores débiles ni irrelevantes para el volumen. El truncamiento debe seguir la banda y las mediciones, sin descartar automáticamente todo lo superior a 1000 Hz.

La superposición expresa la respuesta como suma modal en un modelo lineal adecuado; el desacoplamiento en modos reales clásicos requiere condiciones apropiadas de amortiguamiento. La ortogonalidad es una relación matemática del modelo fijo, no permite modificar una barra o material y ajustar un solo modo sin afectar otros. Las modificaciones suelen cambiar varias frecuencias, formas y contribuciones, y requieren nuevas mediciones o cálculos.

Veamos aquí el amortiguamiento, el factor de calidad y la extinción. Factor de calidad:

Q_n=\frac{\omega_n E_{\mathrm{stored}}}{P_{\mathrm{loss}}}\approx\frac{1}{2\zeta_n}

El Q de la cuerda está determinado conjuntamente por las pérdidas internas del material, la adaptación de la impedancia mecánica con el puente y el acoplamiento de radiación con el aire y la tapa.

Modos de vibración típicos y su influencia en el timbre

La guitarra acústica presenta numerosos modos distribuidos por toda la banda audible. A continuación se seleccionan varios modos típicos para explicar sus características de vibración, las frecuencias correspondientes y su contribución al timbre de la guitarra.

Una resonancia baja dominada por aire se acopla con tapa y fondo y varía según volumen, abertura y estructura. 80–120 Hz es un ejemplo para algunas guitarras, cerca de E2 (82,41 Hz) hasta debajo de B2 (123,47 Hz), no una especificación universal. La fase de flujo y placas depende de frecuencia, modo y direcciones positivas, no de una analogía estática de respiración. La resonancia puede aumentar radiación y pérdida de energía de la cuerda: más graves no garantizan más sustain.

El modo principal de tapa no tiene una frecuencia fija independiente de cavidad y fondo. El acoplamiento cambia frecuencias y formas; hay ejemplos de resonancias estructurales en torno a 180–250 Hz, pero deben identificarse instrumento, apoyos y excitación. G3 a 196 Hz no es una meta universal de calidad, ni los valores 188/203 Hz sin fuente son generales. La radiación depende también de velocidades superficiales, fases e interferencia.

Los modos superiores suelen tener más líneas nodales, pero orden, frecuencia y forma se definen para la estructura real, no copiando una placa regular. Las zonas en oposición de fase afectan a la interferencia; cuentan también su tamaño respecto a la longitud de onda y sus velocidades. No son necesariamente radiadores débiles ni irrelevantes para el volumen. El truncamiento debe seguir la banda y las mediciones, sin descartar automáticamente todo lo superior a 1000 Hz.

En general, los modos de distinto orden contribuyen de manera diversa al sonido de la guitarra: los modos de orden bajo (cavidad de aire, modo principal de la tapa, etc.) determinan la curva de respuesta básica y el carácter resonante del instrumento; los modos intermedios (formas de vibración en el rango de cientos de hercios) enriquecen el timbre y la proyección de la banda media; y los de orden superior dotan al sonido de armónicos y textura singulares. Una guitarra bien diseñada debe distribuir razonablemente estos modos a lo largo del eje de frecuencias, manteniéndolos separados entre sí, para que ninguna nota carezca de apoyo resonante ni se acumule excesiva resonancia en ciertas frecuencias. Los lutieres experimentados «afinan» la tapa y el fondo durante la construcción para que sus frecuencias modales fundamentales eviten relaciones de múltiplos enteros con las notas musicales y dispersen las frecuencias de los modos superiores, logrando así una respuesta resonante moderada en todo el diapasón y un timbre equilibrado y rico en matices.

A continuación ofrecemos algunas explicaciones matemáticas de la tapa, el fondo y la cavidad.

Aproximando la tapa maciza como una placa delgada isótropa (hipótesis de Kirchhoff–Love), con espesor h, densidad ρ, módulo de Young E y coeficiente de Poisson ν. La deflexión w(x,y,t) satisface:

D\nabla^4 w + \rho_p h\,\frac{\partial^2 w}{\partial t^2}
+ \tau D \nabla^4\!\left(\frac{\partial w}{\partial t}\right)
= p(x,y,t)

donde:

D=\frac{E h^3}{12(1-\nu^2)}

En la ecuación de placa, τ es el parámetro temporal de Kelvin–Voigt en segundos, no el factor de pérdida adimensional η. En movimiento armónico para este modelo, η(ω)=ωτ. La rigidez modal utiliza la energía completa de curvatura isotrópica; la madera real exige anisotropía, varetaje y contornos reales. La aproximación del factor de calidad corresponde a modos poco amortiguados y separables.

La superposición modal se escribe:

w(x,y,t)=\sum_{k}\phi_k(x,y)\,\eta_k(t),\quad 
M_k\ddot{\eta}_k+C_k\dot{\eta}_k+K_k\eta_k=F_k(t)

en la que:

M_k=\iint\rho_p h\phi_k^2\,dS,\quad K_k=\iint D[\phi_{k,xx}^2+\phi_{k,yy}^2+2\nu\phi_{k,xx}\phi_{k,yy}+2(1-\nu)\phi_{k,xy}^2]\,dS,\quad F_k=\iint p\phi_k\,dS

Las figuras de Chladni (método de la arena) muestran en realidad las líneas nodales (que reflejan las restricciones y la disposición del barrado).

En cuanto a los modos de la cavidad, el aire interior satisface la siguiente ecuación:

\nabla^2 p - \frac{1}{c_0^2}\frac{\partial^2 p}{\partial t^2}=0

La boca de la guitarra se aproxima a una cavidad de cuello corto; la frecuencia de la resonancia principal en graves (Helmholtz) satisface la siguiente ecuación:

f_H=\frac{c_0}{2\pi}\sqrt{\frac{A}{V\,L_\mathrm{eff}}}

Cambiar el volumen, la posición, la profundidad o el tamaño de la boca afecta a esta frecuencia.

Consideremos ahora el acoplamiento; tomemos como ejemplo el punto de contacto entre el puente y la tapa: la velocidad transversal del extremo de la cuerda V_a y la velocidad del puente/tapa V_b son continuas, y la ecuación de equilibrio de fuerzas es:

F_b(\omega) = Z_b(\omega)\,v_b(\omega)= -F_s(\omega)

donde:

Y_b(\omega)=\frac{v_b}{F_b}

que es la movilidad en el punto del puente (o sensibilidad mecánica); la suma modal lineal:

Y_b(\omega)=\sum_{k}\frac{i\omega\,\phi_k(\mathbf{b})^2}{M_k\big(\omega_k^2-\omega^2+i2\zeta_k\omega_k\omega\big)}

El amortiguamiento equivalente en el extremo de la cuerda se ve notablemente influido por Y_b: cuando ω se aproxima a un modo de la tapa, la energía se acopla hacia fuera más deprisa; es decir, «ciertas notas suenan más fuertes y más cortas».

Veamos a continuación el acoplamiento entre la tapa y el aire de la cavidad. Si el campo de velocidad normal de la tapa es V_n(x,y,ω), la velocidad volumétrica interior U_cav y la velocidad volumétrica de la boca U_hole satisfacen:

U_\mathrm{cav}(\omega)=\iint v_n\,\mathrm{d}S,\qquad
U_\mathrm{hole}(\omega)=\frac{p_\mathrm{cav}(\omega)}{Z_\mathrm{neck}(\omega)}

Z_\mathrm{neck}(\omega)\approx i\omega\rho_0 \frac{L_\mathrm{eff}}{A}

p_\mathrm{cav}(\omega)=\frac{U_\mathrm{cav}-U_\mathrm{hole}}{i\omega C_\mathrm{air}}

Combinando las ecuaciones anteriores se obtiene el clásico modelo acoplado de dos (o tres) grados de libertad, del que se deducen las frecuencias de los modos compuestos de baja frecuencia («modo principal de la tapa», «modo de cavidad», «en fase/en oposición») y su eficiencia de radiación.

Veamos ahora la radiación sonora y la sonoridad. La sonoridad perceptible de la guitarra está relacionada con la presión sonora en campo lejano p_∞. En el dominio de la frecuencia, la potencia sonora radiada por la velocidad normal de la tapa se aproxima a:

\Pi(\omega)\approx \frac{\rho_0 c_0}{2}\iint 
\sigma(\mathbf{r},\omega)\,|v_n(\mathbf{r},\omega)|^2\,\mathrm{d}S

donde σ es la eficiencia de radiación (relacionada con el número de onda k=ω/c₀, la velocidad de fase de las ondas de placa y el grado de correspondencia entre las ondas estructurales y las ondas sonoras en el aire). En graves dominan la componente pistónica (velocidad volumétrica global) y el chorro de la boca; en medios y agudos contribuyen los modos de orden superior de la placa.

Medición experimental y visualización de los modos de vibración

Para estudiar y verificar en profundidad los modos de vibración de la guitarra descritos anteriormente, científicos y lutieres han empleado diversos métodos experimentales para visualizar los patrones de vibración.

Placa de Chladni

• Método de Chladni: El más clásico históricamente es el experimento de las figuras de Chladni. Se esparce arena fina o virutas de té sobre la superficie de la tapa y se excita la guitarra entera o la tapa sola con un altavoz de barrido de frecuencia; a ciertas frecuencias (de resonancia), la vibración hace que las partículas se desplacen hacia las líneas nodales, formando un patrón visual del modo de vibración. Este método es sencillo de realizar; ya en el siglo XIX el físico Chladni lo empleó para observar los modos de placas, de ahí su nombre. En la guitarra, el método de Chladni permite medir frecuencias y formas modales de la tapa y el fondo antes del ensamblado. Los lutieres utilizan estos patrones para juzgar el efecto del rebaje de la tapa o del ajuste de las varetas: una tapa simétrica produce figuras simétricas, y la aparición de líneas nodales asimétricas anómalas puede indicar heterogeneidad del material o asimetría estructural. Cabe señalar que las frecuencias modales de una tapa aislada no corresponden exactamente a las de la tapa montada en la guitarra, pero el método aporta retroalimentación útil durante la construcción. Las figuras de Chladni muestran principalmente la topología nodal de los modos y tienen limitaciones para el estudio cuantitativo, pero en la lutiería práctica se ha demostrado que son muy útiles para ajustar las resonancias.
• Método del martillo de impacto: registro de la información modal mediante acelerómetros adheridos y un martillo de excitación.
• Interferencia holográfica y ESPI: La interferometría holográfica con láser es otra técnica de visualización de alta precisión de los modos de vibración. Al medir por interferencia los desplazamientos sutiles de la superficie vibrante, el holograma muestra en forma de franjas los contornos de igual desplazamiento de la vibración; su resolución espacial es altísima y describe con nitidez modos complejos. La interferometría electrónica de moteado (ESPI) es una implementación digital de la interferencia holográfica y permite igualmente observar los modos de vibración en tiempo real. Los investigadores han empleado la interferometría holográfica para medir modos de instrumentos como la guitarra, y las formas obtenidas corresponden bien con los resultados de los cálculos por elementos finitos. Por ejemplo, Chatziioannou y colaboradores validaron mediante ESPI la exactitud de los modos simulados en instrumentos como el contrabajo y la viola da gamba. En la guitarra, métodos similares permiten observar la forma de vibración de la tapa en cada modo, incluidas las alabeadas locales sutiles y las diferencias de fase, invisibles a simple vista. La ventaja de la interferencia holográfica es que obtiene información continua de todo el campo sin necesidad de colocar puntos sobre la estructura, siendo uno de los métodos de visualización modal con mayor resolución espacial en la actualidad.
• Análisis modal experimental y medición de la radiación sonora: Además de la observación directa de las formas de vibración, los investigadores suelen combinar mediciones de impedancia y mediciones del campo sonoro para analizar los modos. Midiendo la movilidad/impedancia mecánica en el puente (aplicando una fuerza unitaria y midiendo la velocidad de vibración) es posible localizar las frecuencias modales y su amortiguamiento; a la vez, midiendo con un conjunto de micrófonos la distribución del campo sonoro radiado se puede saber qué modos tienen una alta eficiencia de radiación. Estos estudios ayudan a determinar qué modos contribuyen más al sonido de la guitarra y orientan así las mejoras de diseño.

Ensayo modal

Ensayo modal

En resumen, gracias a las técnicas experimentales modernas podemos «ver» los modos de vibración, tan abstractos, y vincular los modelos teóricos con el comportamiento real del instrumento. Estas herramientas no solo verifican la existencia y la forma de los modos descritos anteriormente (por ejemplo, el modo de respiración y los modos de tapa medidos en guitarras reales coinciden muy bien con las predicciones del cálculo), sino que aportan una base científica para la fabricación y la mejora de las guitarras. Hoy en día, además del criterio empírico, se recurre cada vez más a los resultados de los ensayos modales para afinar los instrumentos y acercar su respuesta en frecuencia al ideal. El secreto del timbre de la guitarra acústica reside en la riqueza y la variedad de sus modos de vibración: mediante el modelado teórico y la visualización experimental hemos profundizado en la comprensión de cómo vibran y se acoplan estos modos en cada banda de frecuencia, y nos acercamos así a explicar la pregunta, a medio camino entre la ciencia y el arte, de «por qué suenan tan seductoras las buenas guitarras».

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Condiciones: ωₙ es la frecuencia angular natural sin amortiguamiento; ωd,n = ωₙ√(1−ζₙ²) es la frecuencia libre subamortiguada (0 ≤ ζₙ < 1). La amplitud decae como exp(−ζₙωₙt) y la energía como su cuadrado. Q ≈ 1/(2ζₙ) y el ancho de media potencia sirven para modos ligeros y separables, no cualquier pico solapado. La aproximación de cuerda rígida supone uniformidad, tensión constante y extremos simplemente apoyados. Respecto al primer modo real, fₙ/f₁ = n√[(1+Bn²)/(1+B)]; la referencia de cuerda flexible no es el f₁ corregido por rigidez.

La ilustración mezcla razones de frecuencia y patrones sinusoidales prescritos para explicar nodos, vientres y escalado. No resuelve autovalores de Bessel de una placa circular libre ni muestra modos medidos de guitarra. El color es desplazamiento ilustrativo, no presión medida. Para una placa uniforme e isótropa cuentan también espesor, radio, Poisson y apoyos. Solo fijándolos se usa f ∝ √(E/ρ) como tendencia. Los valores y patrones no son datos de aceptación de fabricación.

Kirchhoff–Love plate curvature energy · Kelvin–Voigt plate model